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By F. Dubs

Stromt Luft mit maBiger Geschwindigkeit, so sind die in der Stromung auftretenden Druckunterschiede gegenuber dem Atmospharendruck der artig gering, daB guy, von Spezialfallen abgesehen, die resultierende Dichte-, Temperatur-und Volumenanderung des stromenden Mediums bei theoretischen Untersuchungen vernachlassigen darf. Die nicht zu schnell stromende Luft wird deshalb als inkompressibel, d. h. als unzu sammendruckbar betrachtet. Dies ermoglicht die Gesetze der Aero dynamik auf diejenigen der Hydrodynamik zuruckzufiihren. Da jedoch die Druckunterschiede etwa im Quadrat der Stromungsgeschwindigkeit wachsen, nehmen bei hoheren Geschwindigkeiten die durch Kompression und enlargement hervorgerufenen Dichteanderungen der strom finish en Luft Werte an, die zu berucksichtigen sind, oder mit anderen Worten, die Luft ist als kompressibles Medium anzusehen. - Damit betreten wir das Gebiet der Gasdynamik. Dieses stellt eine Vereinigung der Stromungs mechanik mit der Thermodynamik dar. 1m Aufgaben- resp. im For schungsbereich dieses relativ noch jungen Zweiges der Aerodynamik liegt die Abklarung samtlicher Erscheinungen, die mit der Kompressi bilitat der Luft zusammenhangen, sowie der daraus resultierenden Krafte verhaltnisse an umstromten Korpern. Als Beispiele seien erwahnt das Bestimmen der GroBe von Auftrieb und Widerstand, der Lage der Luft kraftresultierenden und das Abklaren der Stabilitatsverhaltnisse und der Steuerbarkeit u. a. m. von Flugkorpern im Schallgrenz-resp. Dberschall bereich. II Die Schallgeschwindigkeit Wahrend sich in einem vollstandig unzusammendriickbaren Medium, das in der Praxis nicht existiert, eine Druckstorung auch auf groBe Ent femung unmittelbar ausbreiten wiirde, wird dazu in kompressiblen Medien eine gewisse Zeit benotigt.

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Der hOchste erreichbare Auftriebsbeiwert steigt mit abnehmendem Hinterkantenwinkel 1: und ist stark abhangig yom Verhiiltnis Y5/t (vgl. Abb. 33). Das in der Abbildung dargestellte ursprungliche Profilsehne Profil N ACA 641 A 010 liefert beispielsweise im Bemod/til/erIe PmftlseMi: reiche kleiner Machzahlen den groBten AuftriebsAbb. 33. Profil NACA 64 1 A 010, dessen Nase durch Aufblasen eines Gummiwulstes (Fabr. B. F. beiwert (camax = 1,65) bei Goodrich) auf der Unterseite ausgewolbt werden einem Verhaltnis kann.

I, Seite 166 und 168). :'t ~~. 5 cJ 1' j 1 I US d) 0 Abb. 32 . Verteilung der orthchen Machzahl der Stromung urn verschiedene FlUgelprofile bei einer gegebenen Unterschall-Machzahl. , Problems of Desigmng and Testing Swept-Winged A~rcraft for Fhght at Transomc SPeeds, Aerodynamics Department, Royal Aircraft Establishment, Farnborough) . c) Fowler-Hugel (vgl. Bd. I, Seite 166 und 169). d) Grenzschichtabsaugung. 1ders wirksames Mittel zur ErhOhung des Maximalauftriebes von Tragfhigeln dar (vgl. Bd.

G, § 0 :~ i -+ I ! 26. Abhangigkelt der kritlschen Machschen Zahl vom W61bungsverhaltnis. Das DlckenverhaItnis des Profils betragt 12%. hingegen schwach gewolbte Profile besser. Die hOchste kritische Machzahl wird jeweils, insbesondere wenn es sich urn diinne Hochgeschwindigkeitsprofile handelt, bei naherungsweise stoBfreier Anstromung erreicht. Ein "Oberblick zwischen Widerstands- und Auftriebsbeiwerlen bei hohen Machschen Zahlen laBt sich sehr gut aus den Polaren in Abbildung 27 gewinnen. , 0,5 sind die Polaren von der Machzahl unabhangig.

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